1987年 1卷 第2期
1987, 1(2): 97-101 .
doi: 10.11858/gywlxb.1987.02.001
1987, 1(2): 102-109 .
doi: 10.11858/gywlxb.1987.02.002
1987, 1(2): 110-120 .
doi: 10.11858/gywlxb.1987.02.003
1987, 1(2): 121-129 .
doi: 10.11858/gywlxb.1987.02.004
1987, 1(2): 130-137 .
doi: 10.11858/gywlxb.1987.02.005
摘要:
本文把非晶La80Al20在真空中、不同温度及其时间条件下进行退火,以及在6 GPa不同温度退火40 min,并对退火样品的相结构及超导性进行了研究。发现真空中,250 ℃退火的样品晶化成了T4.2 K、不超导的单相四方La4Al;300 ℃及450 ℃退火的样品晶化成La3Al、-La、-La及一些未知杂相,这些多相混合物的TC6.0 K。在6 GPa 300 ℃及以下温度退火的样品,晶化成单相六角La4Al,其晶格常数与六角La3Al的完全相同,这些样品的TC5.1 K;6 GPa、350 ℃及以上温度退火的样品,晶化成La3Al相及新未知相H,新相H的TC约为6.3 K。
本文把非晶La80Al20在真空中、不同温度及其时间条件下进行退火,以及在6 GPa不同温度退火40 min,并对退火样品的相结构及超导性进行了研究。发现真空中,250 ℃退火的样品晶化成了T4.2 K、不超导的单相四方La4Al;300 ℃及450 ℃退火的样品晶化成La3Al、-La、-La及一些未知杂相,这些多相混合物的TC6.0 K。在6 GPa 300 ℃及以下温度退火的样品,晶化成单相六角La4Al,其晶格常数与六角La3Al的完全相同,这些样品的TC5.1 K;6 GPa、350 ℃及以上温度退火的样品,晶化成La3Al相及新未知相H,新相H的TC约为6.3 K。
1987, 1(2): 138-143 .
doi: 10.11858/gywlxb.1987.02.006
1987, 1(2): 144-149 .
doi: 10.11858/gywlxb.1987.02.007
1987, 1(2): 150-154 .
doi: 10.11858/gywlxb.1987.02.008
1987, 1(2): 155-164 .
doi: 10.11858/gywlxb.1987.02.009
1987, 1(2): 165-172 .
doi: 10.11858/gywlxb.1987.02.010
1987, 1(2): 173-175 .
doi: 10.11858/gywlxb.1987.02.011
1987, 1(2): 176-183 .
doi: 10.11858/gywlxb.1987.02.012
摘要:
用合成金刚石通用的石墨代替过去使用的氯化银作为测定压力的传压介质材料测得了腔内的压力梯度。石墨在压力腔内压力梯度随压力的升高而增大,在中心压力为5.5 GPa时,纵向压力梯度为21.8 MPa/mm,径向压力梯度为18.8 MPa/mm;而且在较低压力下,两个方向的压力梯度相差甚微,随着压力升高,差别则较为显著。但氯化银在压力腔内的压力梯度却随压力的升高而减小。研究了测压腔内的相对压力梯度,发现相对压力梯度随压力的升高而减小。在中心压力为5.5 GPa时,纵向相对压力梯度为0.003 96 mm-1,径向相对压力梯度为0.003 48 mm-1。因此,应根据相对压力梯度来合理地设计合成金刚石反应腔内的温度场。
用合成金刚石通用的石墨代替过去使用的氯化银作为测定压力的传压介质材料测得了腔内的压力梯度。石墨在压力腔内压力梯度随压力的升高而增大,在中心压力为5.5 GPa时,纵向压力梯度为21.8 MPa/mm,径向压力梯度为18.8 MPa/mm;而且在较低压力下,两个方向的压力梯度相差甚微,随着压力升高,差别则较为显著。但氯化银在压力腔内的压力梯度却随压力的升高而减小。研究了测压腔内的相对压力梯度,发现相对压力梯度随压力的升高而减小。在中心压力为5.5 GPa时,纵向相对压力梯度为0.003 96 mm-1,径向相对压力梯度为0.003 48 mm-1。因此,应根据相对压力梯度来合理地设计合成金刚石反应腔内的温度场。
1987, 1(2): 184-187 .
doi: 10.11858/gywlxb.1987.02.013
1987, 1(2): 188-190 .
doi: 10.11858/gywlxb.1987.02.014