NaCl-O2体系高温高压化学反应的拉曼光谱证据

田雨 刘雪廷 何运鸿 赵慧芳 姜峰 谭大勇 肖万生

引用本文:
Citation:

NaCl-O2体系高温高压化学反应的拉曼光谱证据

    作者简介: 田雨(1990-), 男, 博士研究生, 主要从事高压矿物学研究.E-mail:tianyu@gig.ac.cn;
    通讯作者: 肖万生, wsxiao@gig.ac.cn
  • 基金项目: 国家重点研发计划“深地资源勘查开采”重点专项 2016YFC0600408
    国家自然科学基金 41572030

  • 中图分类号: O521.2;P311.9

Raman Evidences of Chemical Reaction of NaCl-O2 System at High Pressure and High Temperature

    Corresponding author: XIAO Wan-Sheng, wsxiao@gig.ac.cn
  • CLC number: O521.2;P311.9

  • 摘要: 利用金刚石压腔装置和显微激光双面加热技术,对NaCl-O2体系在高温高压下的化学反应进行研究。在55 GPa下对样品进行激光加热,使温度达到1 500~2 000 K,然后在常温下对产物进行拉曼光谱测量。测试数据显示,NaCl-O2体系在上述温压条件下发生了化学反应,产物包括NaO4、NaCl3等非传统化合物,以及少量的NaClO4和中间产物Cl2。易吸潮的NaO4黑色粉末在常压下仍稳定存在,其1 384 cm-1特征振动峰反映其结构中存在带分数负电荷的O-O原子对。斜方结构NaCl3表现出强的拉曼信号,可分辨出10个拉曼峰,并在卸压过程中于23 GPa左右完全分解为NaCl+Cl2。实验结果表明,高压有利于O元素和Cl元素以非常规阴离子对或聚阴离子的形式出现,并表现出异于常压和较低压时的化学反应特性。这些特性是否具有普遍性还需要更多的实验体系证实。研究结果为探讨地幔深处氧可能的非常规存在方式提供了新的证据。
  • 图 1  NaCl-O2体系高温高压化学反应前后代表性拉曼光谱

    Figure 1.  Representative high pressure Raman spectra of experimental NaCl-O2 system obtained before and after high temperature and high pressure chemical reaction

    图 2  常压下NaO4黑色粉末的1 384 cm-1特征拉曼峰

    Figure 2.  Characteristic 1 384 cm-1 Raman band of the black NaO4 powder sample in ambient conditions

    图 3  卸压过程中测量的固体Cmca-Cl2的拉曼光谱(6.9 GPa时)和NaClO4的拉曼光谱(0.1 MPa)

    Figure 3.  Observed Raman spectra of solid Cmca-Cl2 under 6.9 GPa and NaClO4 under 0.1 MPa in decompression

    表 1  53.5 GPa压力下实验观测的斜方结构NaCl3(Pnma)拉曼谱带频率

    Table 1.  Raman modes of the orthorhombic NaCl3 (Pnma) observed at 53.5 GPa

    (cm-1)
    ν1 ν2 ν3 ν4 ν5 ν6 ν7 ν8 ν9 ν10
    204 218 246 284 305 336 388 408 428 480
    下载: 导出CSV
  • [1] HU Q, KIM D Y, YANG W, et al.FeO2 and FeOOH under deep lower-mantle conditions and Earth's oxygen-hydrogen cycles[J]. Nature, 2016, 534(7606):241-244. doi: 10.1038/nature18018
    [2] FREIMAN Y A, JODL H J.Solid oxygen[J]. Phy Rep, 2004, 401(1):1-228.
    [3] BORISOV A, PALME H.Experimental determination of the solubility of platinum in silicate melts[J]. Geochimica et Cosmochimica Acta, 1997, 61(20):4349-4357. doi: 10.1016/S0016-7037(97)00268-8
    [4] FROST D J, LIEBSKE C, LANGENHORST F, et al.Experimental evidence for the existence of iron-rich metal in the Earth's lower mantle[J]. Nature, 2004, 428(6981):409-412. doi: 10.1038/nature02413
    [5] KAWASAKI S, TAKANO M, KANNO R, et al.Phase transitions in Fe4+ (3d4)-perovskite oxides dominated by oxygen-hole character[J]. J Phys Soc Jpn, 1998, 67(5):1529-1532. doi: 10.1143/JPSJ.67.1529
    [6] KOHSAKA Y, AZUMA M, YAMADA I, et al.Growth of Na-doped Ca2CuO2Cl2 single crystals under high pressures of several GPa[J]. J Am Chem Soc, 2002, 124(41):12275-12278. doi: 10.1021/ja026680i
    [7] AZUMA M, SAITO T, ISHIWATA S, et al.Single crystal growth of transition metal oxides at high pressures of several GPa[J]. Physica C, 2003, 392:22-28.
    [8] CHENG J G, ZHOU J S, GOODENOUGH J B, et al.Pressure dependence of metal-insulator transition in perovskites RNiO3 (R=Eu, Y, Lu)[J]. Phys Rev B, 2010, 82(8):085107. doi: 10.1103/PhysRevB.82.085107
    [9] WALKER D, CLARK S M, CRANSWICK L M D, et al.O2 volumes at high pressure from KClO4 decomposition:D″ as a siderophile element pump instead of a lid on the core[J]. Geochem Geophys Geosystems, 2002, 3(11):1-26.
    [10] MAO H K, XU J A, BELL P M.Calibration of the ruby pressure gauge to 800 kbar under quasi-hydrostatic conditions[J]. J Geophys Res Solid Earth, 1986, 91(B5):4673-4676. doi: 10.1029/JB091iB05p04673
    [11] ONO S, MIBE K, OHISHI Y.Raman spectra of culet face of diamond anvils and application as optical pressure sensor to high temperatures[J]. J Appl Phys, 2014, 116(5):053517. doi: 10.1063/1.4891681
    [12] ZHANG W, OGANOV A R, GONCHAROV A F, et al.Unexpected stable stoichiometries of sodium chlorides[J]. Science, 2013, 342(6165):1502-1505. doi: 10.1126/science.1244989
    [13] AKAHAMA Y, KAWAMURA H.High-pressure Raman spectroscopy of solid oxygen[J]. Phys Rev B, 1996, 54(22):R15602. doi: 10.1103/PhysRevB.54.R15602
    [14] JOHANNSEN P G, HOLZAPFEL W B.Effect of pressure on Raman spectra of solid chlorine[J]. J Phys C, 1983, 16(33):L1177. doi: 10.1088/0022-3719/16/33/001
    [15] BOEHLER R, ROSS M, BOERCKER D B.Melting of LiF and NaCl to 1 Mbar:systematics of ionic solids at extreme conditions[J]. Phys Rev Lett, 1997, 78(24):4589-4592. doi: 10.1103/PhysRevLett.78.4589
    [16] HARTMANN P, BENDER C L, VRACAR M, et al.A rechargeable room-temperature sodium superoxide (NaO2) battery[J]. Nat Mater, 2013, 12(3):228-232. doi: 10.1038/nmat3486
    [17] BATES J B, BROOKER M H, BOYD G E.Raman spectra of O2- and O3- ions in alkali-metal superoxides and ozonides[J]. Chem Phys Lett, 1972, 16(2):391-395. doi: 10.1016/0009-2614(72)80300-2
    [18] MANCERON L, LE QUERE A M, PERCHARD J P.Reinvestigation of the infrared spectrum of the tetroxide anion in solid argon:structural implications[J]. J Phys Chem, 1989, 93(8):2960-2963. doi: 10.1021/j100345a022
    [19] CHERTIHIN G V, ANDREWS L.On the spectrum and structure of the isolated O4- anion in solid argon[J]. J Chem Phys, 1998, 108(15):6404-6407. doi: 10.1063/1.476047
    [20] AQUINO A J A, TAYLOR P R, WALCH S P.Structure, properties, and photodissociation of O4-[J]. J Chem Phys, 2001, 114(7):3010-3017. doi: 10.1063/1.1288379
    [21] DONG X, LI Y L, OGANOV A R, et al.Novel chemistry of lithium oxides and superconducting low-pressure LiO4[EB/OL].[2017-06-02]. https://arxiv.org/abs/1603.02880.
    [22] BRÜCKNER R, HALLER H, ELLWANGER M, et al.Polychloride monoanions from [Cl3]- to [Cl9]-:a Raman spectroscopic and quantum chemical investigation[J]. Chem-Eur J, 2012, 18(18):5741-5747. doi: 10.1002/chem.v18.18
    [23] TOUPRY-KRAUZMAN N, POULET H.Temperature dependence of the Raman spectra of NaClO4 in relation to the 581 K phase transition[J]. J Raman Spectrosc, 1978, 7(1):1-6.
    [24] LUTZ H D, BECKER R A, KRUSKA B G, et al.Raman-, IR- und FIR-messungen an wasserfreiem natriumperchlorat NaClO4 im temperaturbereich zwischen 90 und 600 K[J]. Spectrochim Acta Part A, 1979, 35(7):797-806. doi: 10.1016/0584-8539(79)80037-9
    [25] EYSEL H H.Raman intensities of liquids:absolute scattering activities and Cl-O bond EOPs of ClO-, ClO2-, ClO3- and ClO4- ions in aqueous solution[J]. Spectrochim Acta Part A, 1988, 44(10):991-997. doi: 10.1016/0584-8539(88)80218-6
  • [1] 袁真张少鹏靳常青王晓慧 . PbZr0.52Ti0.48O3陶瓷的高压拉曼光谱研究. 高压物理学报, 2015, 29(2): 95-98. doi: 10.11858/gywlxb.2015.02.002
    [2] 陈晋阳郑海飞曾贻善孙樯 . 等容条件下H2O-CO2-CH4混合流体的高温拉曼光谱就位分析. 高压物理学报, 2003, 17(1): 8-15 . doi: 10.11858/gywlxb.2003.01.002
    [3] 刘振先崔启良赵永年邹广田 . 传压介质对晶格振动和相变压力的影响-Bi2O3的高压拉曼光谱研究. 高压物理学报, 1990, 4(2): 81-86 . doi: 10.11858/gywlxb.1990.02.001
    [4] 韩茜吴也黄海军 . BiFeO3高压拉曼光谱研究. 高压物理学报, 2018, 32(5): 051202-1-051202-5. doi: 10.11858/gywlxb.20170698
    [5] 李东飞张可为里佐威刘承志郭瑞孙成林李海波 . 高压下Td-WTe2单晶体材料的拉曼光谱研究. 高压物理学报, 2016, 30(5): 369-374. doi: 10.11858/gywlxb.2016.05.004
    [6] 高玲玲马艳梅刘丹郝健金云霞王峰王秋实邹广田崔启良 . 环庚烷的高压拉曼光谱研究. 高压物理学报, 2008, 22(2): 192-196 . doi: 10.11858/gywlxb.2008.02.013
    [7] 张红肖万生谭大勇罗崇举李延春刘景 . 斜锆石(ZrO2)高温高压相变的Raman光谱研究. 高压物理学报, 2007, 21(3): 264-268 . doi: 10.11858/gywlxb.2007.03.008
    [8] 何运鸿田雨赵慧芳姜峰谭大勇肖万生 . 高氯酸钠高压相变的拉曼光谱证据. 高压物理学报, 2018, 32(4): 041201-1-041201-9. doi: 10.11858/gywlxb.20180543
    [9] 瞿清明郑海飞 . 0.1~3 000 MPa下碳化硅顶砧拉曼光谱作为压力计的研究. 高压物理学报, 2007, 21(3): 332-336 . doi: 10.11858/gywlxb.2007.03.020
    [10] 秦振兴张建波 . 四甲基硅烷的高压拉曼散射研究. 高压物理学报, 2016, 30(5): 375-379. doi: 10.11858/gywlxb.2016.05.005
    [11] 胡艺贺端威胡启威刘方明刘银娟王永坤张瑜 . 人工翡翠的高温高压合成及表征. 高压物理学报, 2015, 29(4): 241-247. doi: 10.11858/gywlxb.2015.04.001
    [12] 王一峰苏文辉千正男马贤锋阎学伟 . 稀土焦绿石化合物R2Fe4/3W2/3O7的高温高压稳定性研究和X射线相分析. 高压物理学报, 1988, 2(4): 296-304 . doi: 10.11858/gywlxb.1988.04.002
    [13] 刘宏建刘维娜关中素孙淑兰苏文辉 . 高温高压下SrB4O7:Eu2+玻璃的晶化. 高压物理学报, 1994, 8(3): 161-165 . doi: 10.11858/gywlxb.1994.03.001
    [14] 崔启良孟进芳邹广田赵永年李冬妹 . Bi1.8Nd0.2Ti4O11的温致及压致软模相变研究. 高压物理学报, 1993, 7(2): 110-114 . doi: 10.11858/gywlxb.1993.02.005
    [15] 张莉龚自正费英伟 . 大块钙钛矿MgSiO3和镁方铁矿(Mg,Fe)O的高压合成. 高压物理学报, 2006, 20(4): 391-396 . doi: 10.11858/gywlxb.2006.04.009
    [16] 赵金郑海飞 . 0.1~800 MPa压力下方解石拉曼光谱的实验研究. 高压物理学报, 2003, 17(3): 226-229 . doi: 10.11858/gywlxb.2003.03.012
    [17] 陈源福刘福生张宁超赵北京王军国张明建薛学东 . 瞬态激光拉曼光谱测量系统及其在苯冲击压缩实验中的应用. 高压物理学报, 2013, 27(4): 505-510. doi: 10.11858/gywlxb.2013.04.006
    [18] 熊玉峰姚玉书黄运开贾顺莲金铎赵忠贤 . 铜氧化合物超导体Pr1-xCaxBa2Cu3O7-的高压合成. 高压物理学报, 1999, 13(2): 81-86 . doi: 10.11858/gywlxb.1999.02.001
    [19] 李莉萍魏诠刘宏建郑大方苏文辉 . 高温高压合成CeTbO3+的XPS研究. 高压物理学报, 1994, 8(3): 184-189 . doi: 10.11858/gywlxb.1994.03.005
    [20] 韩磊刘宝昌李文敏刘影 . CrB2的高温高压合成与物性研究. 高压物理学报, 2014, 28(4): 394-398. doi: 10.11858/gywlxb.2014.04.002
  • 加载中
图(3)表(1)
计量
  • 文章访问数:  294
  • 阅读全文浏览量:  65
  • PDF下载量:  108
出版历程
  • 收稿日期:  2017-06-02
  • 录用日期:  2017-06-08
  • 刊出日期:  2017-12-25

NaCl-O2体系高温高压化学反应的拉曼光谱证据

    作者简介:田雨(1990-), 男, 博士研究生, 主要从事高压矿物学研究.E-mail:tianyu@gig.ac.cn
    通讯作者: 肖万生, wsxiao@gig.ac.cn
  • 1. 中国科学院广州地球化学研究所矿物学与成矿学重点实验室,广东广州 510640
  • 2. 广东省矿物物理与材料研究开发重点实验室,广东广州 510640
  • 3. 中国科学院大学,北京 100049
基金项目:  国家重点研发计划“深地资源勘查开采”重点专项 2016YFC0600408国家自然科学基金 41572030

摘要: 利用金刚石压腔装置和显微激光双面加热技术,对NaCl-O2体系在高温高压下的化学反应进行研究。在55 GPa下对样品进行激光加热,使温度达到1 500~2 000 K,然后在常温下对产物进行拉曼光谱测量。测试数据显示,NaCl-O2体系在上述温压条件下发生了化学反应,产物包括NaO4、NaCl3等非传统化合物,以及少量的NaClO4和中间产物Cl2。易吸潮的NaO4黑色粉末在常压下仍稳定存在,其1 384 cm-1特征振动峰反映其结构中存在带分数负电荷的O-O原子对。斜方结构NaCl3表现出强的拉曼信号,可分辨出10个拉曼峰,并在卸压过程中于23 GPa左右完全分解为NaCl+Cl2。实验结果表明,高压有利于O元素和Cl元素以非常规阴离子对或聚阴离子的形式出现,并表现出异于常压和较低压时的化学反应特性。这些特性是否具有普遍性还需要更多的实验体系证实。研究结果为探讨地幔深处氧可能的非常规存在方式提供了新的证据。

English Abstract

    • 氧是地球最主要的组成元素之一,在地壳和地幔中以硅酸盐和氧化物矿物等形式存在,也是组成地核的一种轻元素。由于氧具有很强的化学反应活性和较高的电负性,在各种矿物中大多以-2价态与其他元素形成离子键或共价键,并在地球化学演化和地球各层圈物质循环等过程中发挥控制作用,表现为氧逸度(fO2)是约束矿物及其组合的形成和变化、岩浆演化及其结晶过程、不同元素成矿作用等的重要热力学变量。虽然普遍认为从地表到地幔再到地核,氧逸度条件逐渐趋于还原,但是从本质上讲地球物质分布是不均匀的,地球内部的氧逸度变化也许比普遍认识更复杂。最近,Hu等[1]通过对赤铁矿(Fe2O3)-O2体系和针铁矿(FeOOH)进行高温高压实验研究,发现富氧的黄铁矿结构FeO2可以在地球深部1 800 km以下的温压环境中稳定存在,反映氧元素在地球下地幔深处氧逸度相对还原条件下可能的独特赋存方式,并据此探讨地球深部物质循环过程中氧的可能演化模式及其与前寒武大氧化事件的可能关联。这是一个具有重要启示意义的研究结果。要理解地球深部氧可能的非常规存在方式及其物理化学机制,进而揭示涉及地球深部各种地质现象和过程与氧的循环和演化的可能关系,需要进一步了解氧在地球深部高温高压环境中的化学反应性、电子亲和性等各种基础物理化学性质和行为。

      目前对单质氧的高压行为研究主要集中在氧的相图[2],包括各相的物理性质和相变条件、氧的熔融温压曲线等,其他相关研究还包括地学中的氧逸度效应[3-4]、新材料高温高压合成中过量氧对元素价态的控制[5-8]等。Walker等[9]在1.5~9 GPa压力范围、25~1 000 ℃温度范围内,利用KClO4和KClO3在高温高压下分解产生O2,系统研究了不同温压条件下液态氧的体积性质。此外,研究人员还利用KClO3、KClO4、NaClO4等富氧化合物在高温高压下分解生成氧气,使合成环境处于富氧条件,由此高温高压合成出含变价元素的新材料,实验的温压范围为2~6 GPa、800~1 450 ℃[5-8]。上述各种高氯酸盐在高温高压下分解生成单质氧的化学反应方程式为AClO4→ACl+2O2(A=K,Na),显示出高温高压条件下Cl从O得到电子变成带负电的阴离子,与根据电负性推测它们的得失电子能力相反,其原因很可能是在有限压力条件下高温导致氧的得电子能力变弱,而压力作用可能被温度效应所掩盖。

      为了解更高温压条件下氧的化学反应性质及得失电子能力的变化,本研究对NaCl-O2体系进行高温高压实验研究,并利用拉曼光谱技术对实验产物进行探测,了解该体系在高温高压下可能发生的化学反应,通过比较体系中O、Cl的得失电子能力及化学反应特性,揭示更高压力环境中氧性质的可能变化及其导致的非常规性质和行为。该实验体系可以作为离子型化合物与氧气在高温高压下化学反应研究的代表。

    • 本研究所采用的高温高压实验设备为对称型金刚石压腔(Diamond Anvil Cell,DAC)装置,金刚石压砧的顶面直径为300 μm。采用厚度为0.25 mm的T301不锈钢片作为封垫,预压厚度约为40 μm,样品孔径为105 μm。利用DAC预压NaCl样品至厚度约15 μm,并挑选尺寸为50 μm×50 μm的NaCl薄片放置于样品孔中,充入液氧(利用液氮冷却的方法),并放置直径约5 μm的红宝石微粒作为压标[10]。在常温下加压样品至55 GPa;然后利用激光双面加热系统(SPI光纤激光器,波长为1 070 nm,功率100 W,加热斑点尺寸约20 μm)加热样品(高压下变成深色的固态氧吸收激光能量产生高温),总加热时间约1 h;利用光谱仪收集样品的辐射光谱,通过黑体辐射方程拟合样品的加热温度(1 500~2 000 K)。由于在扫描加热过程中,样品体系在高温下发生流动,致使加热斑点处的样品组成发生变化,加热温度不易控制并随时间发生波动,导致样品加热温度的变化范围较大。加热后,在常温下利用Renishaw 2000型显微拉曼光谱仪(通过单晶硅进行标定)测量拉曼谱,激发光波长为532 nm,样品产生的拉曼信号经1 800 l/mm光栅分光,并由热电致冷的CCD采集,采谱时间根据信号强度有所变化(10~200 s)。由于加热后红宝石荧光信号消失,为此采用金刚石的拉曼峰测量实验压力[11]。卸压过程中,在约12 GPa时再次对样品体系进行激光加热,拉曼光谱测试结果显示该压力点下样品在加热前后未发生任何变化。

    • 图 1显示了本实验测得的拉曼谱(波数范围为100~1 200 cm-1)以及Zhang等[12]指认的Pnma-NaCl3在57 GPa压力下的拉曼光谱。55.1 GPa压力下的拉曼光谱(曲线a)为未加热样品的拉曼光谱,对应ε-O2[13]。曲线a中除1 660 cm-1处的对称伸缩振动峰(曲线a中未显示)外,还在258 cm-1 (νL1)和552 cm-1(νL2)处出现平移振动峰,以及两个在较高压力下才出现的拉曼峰(237和659 cm-1)[13],除此之外未探测到其他拉曼信号,说明常温高压下NaCl与O2未发生化学反应。55.1 GPa压力下NaCl为B2相,没有拉曼信号。加热后样品体系压力降为53.5 GPa。图 1中两条该压力下的拉曼光谱(曲线b和曲线c)采自样品的两个不同位置,可以看到与加热前相比有显著差异,表明样品体系在高温高压下发生了化学变化。需要说明的是,在加热过程中加热斑点处的ε-O2发生熔融,样品在高温高压下发生化学反应的同时,反应产物在加热斑点内扩散和流动,加热斑点处于相对开放的状态,导致不同测点的拉曼光谱出现差异。曲线b除了在低波数区出现一系列新的拉曼峰之外,在ε-O2νL2振动峰(546 cm-1)附近出现560 cm-1峰(对应高压下斜方结构Cl2(空间群Cmca)的对称伸缩振动峰[14])以及1 150 cm-1弱峰(对应高压下NaClO4中ClO4-的对称伸缩振动峰;NaClO4的高压拉曼测试显示,此压力下ClO4-的对称伸缩振动峰位于此波数,此数据尚未发表)。曲线c在低波数区的拉曼信号显著增强,可分辨出10个峰(用Ni指示;i=1, 2, …, 10),对应的波数(νi)如表 1所示;属于ε-O2和Cl2的拉曼信号显著减弱,未见NaClO4的拉曼信号。图 1中曲线d引自文献[12],为57 GPa时斜方结构NaCl3(空间群Pnma)的拉曼光谱。对比发现,53.5 GPa压力下测得的曲线c与曲线d基本一致,由此可以认为,NaCl-O2体系在本实验的温压条件下发生化学反应,产物包含Pnma-NaCl3

      图  1  NaCl-O2体系高温高压化学反应前后代表性拉曼光谱

      Figure 1.  Representative high pressure Raman spectra of experimental NaCl-O2 system obtained before and after high temperature and high pressure chemical reaction

      (cm-1)
      ν1 ν2 ν3 ν4 ν5 ν6 ν7 ν8 ν9 ν10
      204 218 246 284 305 336 388 408 428 480

      表 1  53.5 GPa压力下实验观测的斜方结构NaCl3(Pnma)拉曼谱带频率

      Table 1.  Raman modes of the orthorhombic NaCl3 (Pnma) observed at 53.5 GPa

      根据图 1显示的拉曼光谱测试结果,推测NaCl-O2体系在本实验的温压条件下可能发生如下化学反应

      $ {\rm{2NaCl + }}\mathit{x}{{\rm{O}}_{\rm{2}}} \to {\rm{2Na}}{{\rm{O}}_\mathit{x}}{\rm{ + C}}{{\rm{l}}_{\rm{2}}} $

      $ {\rm{NaCl + 2}}{{\rm{O}}_{\rm{2}}} \to {\rm{NaCl}}{{\rm{O}}_{\rm{4}}}\left( {{\rm{少量}}} \right) $

      $ {\rm{6NaCl + 2}}\mathit{x}{{\rm{O}}_{\rm{2}}} \to {\rm{2NaC}}{{\rm{l}}_{\rm{3}}}{\rm{ + 4Na}}{{\rm{O}}_\mathit{x}} $

      上述3个反应方程式中,(1)式很可能是中间反应,生成的Cl2与NaCl进一步发生化学反应

      $ {\rm{NaCl + C}}{{\rm{l}}_{\rm{2}}} \to {\rm{NaC}}{{\rm{l}}_{\rm{3}}} $

      (4) 式即为Zhang等[12]通过高温高压实验合成NaCl3的化学反应。

      在上述几种可能的化学反应中,没有考虑高温高压下NaCl先分解成单质Na和Cl2的可能性,原因包括两方面:(1)现有的理论研究认为,高压下NaCl是一种相当稳定的化合物,不会自发地分解成其他化合物[12];(2) NaCl的压力-温度(p-T)熔融曲线[15]表明,直到熔融状态,NaCl仍不发生分解。

      在上述几种可能的化学反应中,可能的产物NaOx图 1所示的拉曼光谱中未反映出来。当实验卸压到常压,O2、Cl2等气相物质释出,在样品室中观察到黑色粉末(NaOx易吸潮而变化),原位探测其拉曼光谱,发现在100~1 200 cm-1波数范围内只探测到NaClO4信号,另外在1 384 cm-1处出现一个明显的拉曼峰,如图 2所示。常压下O2的振动峰位为1 556 cm-1,为O—O键伸缩振动[2];超氧化物NaO2中O2-的振动频率为1 156 cm-1[16-17],反映带负电荷的O—O键伸缩振动因键长增大而导致振动频率降低。对于低温下惰性气体分隔的O4-,其离子构型为两个等价的带分数负电荷的O-O原子对呈矩形排列(D2h对称型),根据红外光谱测量结果,推测其O—O键伸缩振动(Ag模,在该构型中为非拉曼活性)频率为1 290 cm-1,理论计算显示Ag模的频率为1 300或1 384 cm-1[17-20]。由此推测,本实验观察到的1 384 cm-1振动是NaO4的O—O键伸缩振动峰。这是合成钠的双超氧化物(NaO4)固体样品的首次报道。最近的理论研究认为,LiO4在常压下可以稳定存在,并具有超导电性[21]。NaO4是否具有与LiO4类似的结构和性质需进一步研究证实。

      图  2  常压下NaO4黑色粉末的1 384 cm-1特征拉曼峰

      Figure 2.  Characteristic 1 384 cm-1 Raman band of the black NaO4 powder sample in ambient conditions

      在本实验的高温高压条件下NaCl与O2反应形成Pnma-NaCl3。根据群论分析,Pnma-NaCl3有24个拉曼振动谱带(8Ag+4B1g+8B2g+4B3g),本实验观察到10个拉曼峰,未观察到一些弱峰或更低波数峰,或存在峰的重叠现象。Pnma-NaCl3结构中,存在Cl3-(为非线性、非对称的Cl-Cl-Cl构型),Cl3-所带的1个负电荷在3个Cl原子间非均匀分布[12, 22]。这种常压下较难形成的三氯聚阴离子Cl3-[22]在高压下却较易出现。卸压过程中,Pnma-NaCl3的各拉曼峰频率均随着压力降低而向低波数移动,且由于非静水压力原因而逐渐宽化,导致有些峰重叠而不易分辨,并在低于23 GPa时无法测出其信号,表明Pnma-NaCl3发生了分解反应。与此同时,属于Cmca-Cl2的拉曼信号强度增大。图 3所示的6.9 GPa压力下Cl2的拉曼信号与文献[14]中纯氯样品的高压拉曼光谱完全一致,且在该测试点没有观察到O2的拉曼信号,说明低压下Pnma-NaCl3分解产生的Cl2聚集在一起并与O2分离,其分解反应为

      $ {\rm{NaC}}{{\rm{l}}_{\rm{3}}} \to {\rm{NaCl + C}}{{\rm{l}}_{\rm{2}}} $

      图  3  卸压过程中测量的固体Cmca-Cl2的拉曼光谱(6.9 GPa时)和NaClO4的拉曼光谱(0.1 MPa)

      Figure 3.  Observed Raman spectra of solid Cmca-Cl2 under 6.9 GPa and NaClO4 under 0.1 MPa in decompression

      (5) 式是(4)式的逆反应,与Zhang等[12]的实验观察一致。

      (3) 式是本实验温压条件下的主反应,也是(1)式和(4)式的合反应。该反应产物中,O和Cl都带有分数的负电荷,高压导致O和Cl元素出现非常规的化学价态,其机制可能是高压有利于O-O原子对和Cl-Cl-Cl三氯聚阴离子稳定存在,也许可以利用分子轨道理论解释这些实验现象。

      实验中也观察到NaClO4,但是其信号强度较低,且观察到该信号的测试点较少,表明由(2)式生成NaClO4的量很少,反映在本实验温压条件下(2)式的平衡常数k≪1,或者相对于(3)式,(2)式是次要反应。卸压至常压时获得了信号明显的NaClO4拉曼光谱(见图 3),与常压下分析纯NaClO4试剂的拉曼光谱及相关文献报道的NaClO4拉曼光谱[23-24]相一致。从另一个角度来看,(2)式指示Cl-失去电子变成正的价态,而O原子从零价态变成负价态,在一定程度上反映出在较高的压力条件下O的得电子能力仍强于Cl,且形成ClO4-阴离子团,而非其他含低价Cl元素的阴离子团,如ClO-、ClO2-、ClO3-[25]

    • NaCl-O2体系在约55 GPa、1 500~2 000 K的温压环境下发生化学反应,产物包括NaO4、NaCl3、NaClO4等,高压下O和Cl表现出异于常压或较低压力时的化学反应特性和物理化学性质。高温高压合成的NaO4在常压下仍能稳定存在,而NaCl3在卸压过程中于23 GPa左右完全分解。NaO4中出现带分数负电荷的双O-O原子对,而NaCl3中出现三氯聚阴离子Cl3-,说明高压有利于O和Cl的非常规阴离子稳定存在。这些非常规O和Cl在高压下稳定存在的方式是否具有普遍性及其高压稳定机制的理论阐述,值得进一步深入研究。本研究所采用的反应体系为进一步探索诸如NaO4、NaCl3等非传统新材料提供了一条新途径。我们推测碱金属卤化物-O2体系在高温高压下应该存在类似的化学反应。

参考文献 (25)

目录

    /

    返回文章
    返回